1.7.10 Elastischer Stoss mit Luftkissenbahn ****** 1 ... - ETH Zürich
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V010710<br />
<strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> <strong>mit</strong> <strong>Luftkissenbahn</strong><br />
<strong>1.7.10</strong> <strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> <strong>mit</strong> <strong>Luftkissenbahn</strong> <strong>******</strong><br />
1 Motivation<br />
Dieser Versuch demonstriert das unterschiedliche Verhalten von elastischen und unelastischen<br />
Stössen.<br />
2 Experiment<br />
LS2<br />
LS1<br />
Auslöser<br />
m<br />
F<br />
m ′<br />
Abbildung 1: Versuchsaufbau <strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> <strong>mit</strong> <strong>Luftkissenbahn</strong>. Der Auslöser erteilt dem<br />
stossenden Schiffchen eine vorgegebene feste Geschwindigkeit. Die Geschwindigkeit der Schiffchen<br />
nach dem <strong>Stoss</strong> werden <strong>mit</strong> den Lichtschranken LS1 bzw. LS2 gemessen.<br />
Zwei Schiffchen der Massen m 1 und m 2 befinden sich auf einer <strong>Luftkissenbahn</strong>, so dass die Reibung<br />
ihre Bewegung nur minimal beeinträchtigt. Ein Auslöser erteilt dem Schiffchen <strong>mit</strong> Masse<br />
m 1 durch eine gespannte Feder eine fest vorgegebene Energie und da<strong>mit</strong> auch eine fest vorgegebene<br />
Geschwindigkeit v (siehe Abb. 1). Dieses Schiffchen fährt zunächst durch Lichtschranke<br />
LS1. Die beiden Bügel am Anfang und am Ende des Schiffchens (Abstand a = 100 mm) erzeugen<br />
das Start bzw. das Stoppsignal für die Messung der Durchlaufzeit ∆t, woraus sich die<br />
Geschwindigkeit v i berechnen lässt (siehe Abb. 2):<br />
Physikdepartement <strong>ETH</strong> <strong>Zürich</strong><br />
1
V010710<br />
<strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> <strong>mit</strong> <strong>Luftkissenbahn</strong><br />
v i =<br />
a<br />
∆t i<br />
(1)<br />
Für das einlaufende Schiffchen der Masse m 0 ist ∆t 0 = 160 ms und da<strong>mit</strong> v 0 = 625 mm/s.<br />
Abbildung 2: Schiffchen <strong>mit</strong> Lichtschranke und Zeitmesser<br />
LS1<br />
a<br />
a<br />
LS2<br />
v ′ 1<br />
v ′ 2<br />
m 1<br />
m 2<br />
Reibungsfreie <strong>Luftkissenbahn</strong><br />
Abbildung 3: Bewegung der beiden Massen m 1 und m 2 nach dem elastischen <strong>Stoss</strong>. Die Geschwindigkeiten<br />
v 1 und v 2 werden <strong>mit</strong> den Lichtschranken LS1 bzw. LS2 gemessen.<br />
Nach dem <strong>Stoss</strong> auf das zweite Schiffchen werden die Geschwindigkeiten v 1 ′ bzw. v′ 2 der beiden<br />
Schiffchen <strong>mit</strong> den Lichtschranken LS1 bzw. LS2 gemessen (siehe Abb. 3). Aus den daraus<br />
er<strong>mit</strong>telten Zeitspannen ∆t i werden dann die Geschwindigkeiten v i ′, die Impulse p′ i und die<br />
kinetischen Energieen E i ′ berechnet.<br />
Physikdepartement <strong>ETH</strong> <strong>Zürich</strong><br />
2
V010710<br />
<strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> <strong>mit</strong> <strong>Luftkissenbahn</strong><br />
Bei diesem Experiment können sowohl elastische als auch total unelastische Stösse durchgeführt<br />
werden. Da die Stösse zentral und eindimensional verlaufen, stellen wir unsere Geschwindigkeiten<br />
und Impulse als 1-dimensionale Vektoren (und nicht Beträge) dar. Sie können da<strong>mit</strong> sowohl<br />
positive als auch negative Werte annehmen.<br />
a) <strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong>:<br />
Vor dem <strong>Stoss</strong> gilt:<br />
v 1 = v v 2 = 0 (2)<br />
p 1 = m 1 v p 2 = 0 (3)<br />
E 1 = 1 2 m 1v 2 E 2 = 0 (4)<br />
Die Geschwindigkeiten nach dem <strong>Stoss</strong> folgen aus der Impuls- und Energieerhaltung:<br />
m 1 v = m 1 v ′ 1 + m 2 v ′ 2 (5)<br />
1<br />
2 m 1v 2 = 1 2 m 1v 1<br />
′ 2 +<br />
1<br />
2 m 2v 2<br />
′ 2<br />
⇒ v ′ 1 = m 1 − m 2<br />
m 1 + m 2<br />
v und v ′ 2 = 2m 1<br />
m 1 + m 2<br />
v (7)<br />
Tabelle 1 führt Beispiele für elastische Stösse <strong>mit</strong> unterschiedlichen Massenverhältnissen<br />
auf.<br />
Tabelle 1: <strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> (∆t exp<br />
1 = ∆t 0 = 160 ms, v 0 = 625 mm/s), m 0 ist Referenzmasse.<br />
Massen vor dem <strong>Stoss</strong> nach dem <strong>Stoss</strong><br />
m 1<br />
m 0<br />
m 2<br />
m 0<br />
v 1<br />
v 0<br />
v 2<br />
v 0<br />
∆t exp<br />
1<br />
ms<br />
∆t exp<br />
2<br />
ms<br />
v 1<br />
′<br />
v 0<br />
v 2<br />
′<br />
v 0<br />
∆t ′ ber<br />
1<br />
∆t 0<br />
∆t ′ exp<br />
1<br />
ms<br />
∆t ′ ber<br />
2<br />
∆t 0<br />
∆t ′ exp<br />
2<br />
ms<br />
1 ≫ 1 1 0 160 ∞ −1 0 1 - - -<br />
1 1 1 0 160 ∞ 0 1 0 0 1 160<br />
1 2 1 0 160 ∞ − 1 3<br />
√ √<br />
2 1 2<br />
2<br />
0 210 ∞ 2<br />
6<br />
2<br />
3<br />
3<br />
3 540<br />
2<br />
250<br />
2 √ 2<br />
3<br />
3 √ 2 -<br />
3 √ 2<br />
4<br />
170<br />
(6)<br />
b) Unelastischer <strong>Stoss</strong>:<br />
Die kollidierenden Schiffchen sind <strong>mit</strong> Klettband nach dem <strong>Stoss</strong> untrennbar <strong>mit</strong>einander<br />
verbunden und gleiten gemeinsam <strong>mit</strong> der Geschwindikeit u dahin. Die kinetische Energie<br />
bleibt nicht erhalten, es gilt aber weiterhin der Impulssatz:<br />
m 1 v = (m 1 + m 2 ) u (8)<br />
⇒ u =<br />
m 1<br />
m 1 + m 2<br />
v (9)<br />
Physikdepartement <strong>ETH</strong> <strong>Zürich</strong><br />
3
V010710<br />
<strong>Elastischer</strong> <strong>Stoss</strong> <strong>mit</strong> <strong>Luftkissenbahn</strong><br />
Tabelle 2: Unelastischer <strong>Stoss</strong> (∆t exp<br />
1 = ∆t 0 = 160 ms, v 0 = 625 mm/s), m 0 ist Referenzmasse.<br />
Massen vor dem <strong>Stoss</strong> nach dem <strong>Stoss</strong><br />
m 1<br />
m 0<br />
m 2<br />
m 0<br />
v 1<br />
v 0<br />
v 2<br />
v 0<br />
∆t exp<br />
1<br />
ms<br />
∆t exp<br />
2<br />
ms<br />
u<br />
v 0<br />
∆t ′ ber<br />
∆t 0 ms<br />
1 ≫ 1 1 0 160 ∞ 0 - -<br />
∆t ′ ber<br />
1 1 1 0 160 ∞<br />
1<br />
2<br />
2 350<br />
1<br />
1 2 1 0 160 ∞<br />
3<br />
3 540<br />
√ √<br />
2 1 2<br />
2<br />
0 220 ∞ 2 3 √ 2<br />
3 2<br />
340<br />
Tabelle 2 führt Beispiele für unelastische Stösse <strong>mit</strong> unterschiedlichen Massenverhältnissen auf.<br />
Physikdepartement <strong>ETH</strong> <strong>Zürich</strong><br />
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